B.Sc./M.Sc. Elektrotechnik an der RWTH

Die Stanni Definition von beta ist:

$\beta = \frac{c}{w} = \frac{c_0}{w\sqrt{\epsilon_r\mu_r}}$

würde meiner Meinung nach bedeuten, dass epsilon_r und mu_r den Wert 1/4 haben und nicht wie sonst 1 hat.

Demnach:

$\lambda_1 = \frac{2\pi}{\beta} = \frac{2\pi c_0}{2\omega} = \frac{2\pi c_0}{4\pi f} = \frac{c_0}{2f}= \frac{\lambda_0}{2}$

Hoffe richtung und hilft.

$\beta = \frac{w}{c_o}$

Das ist der Standartfall ( $\epsilon_r$ = 1 ) daraus folgt auch $c = c_o$ .

Sollte nun folgender Fall vorliegen:
$\beta = \frac{2w}{c_o}$ .Versteht ihn einfach so :
$\beta = \frac{w}{c_o/2} = \frac{w}{c}$ mit $c = c_0/2$

$c_0 = 1/\sqrt{\epsilon_0\mu_0}$
Aber in dem Material ist nun nicht $c_0$ sondern $c = \frac{1}{\sqrt{\epsilon_0\epsilon_r\mu_0}}$ .

Allgemeine Umrechnung von zwischen Wellenlänge und Frequenz:
$\lambda = \frac{c}{f} = \frac{c_o}{2f}$ da in diesem Medium nicht die Lichtgeschwindigkeit $c_0$ herrscht.

Bei Rechnungen mit der Frequenz $f$ bzw. $w$ macht das alles nichts aus.

Nur wenn ihr dann in die Wellenlänge umrechnen wollt, dann braucht ihr die Lichtgeschwindigkeit im Medium!

Zitat:

Hoffe richtung und hilft.

P.S. Wenn $c = \frac{c_0}{2} = \frac{1}{\sqrt{\epsilon_0\mu_0}*2}$ ist. Folgt daraus dass $\epsilon_r = 4$ , da $\sqrt{\epsilon_r} = 2$ sein muss

ja, ich habs richtig geschrieben, wieder umgeändert und falsch umgeändert. blöd von mir, aber spät auf der uhr x)

$\beta = \frac{\omega}{c}$

Wie genau kommt man denn auf die 141mA im letzten Punkt? Irgendwie krieg ich da immer 0.2A raus..

qBa hat geschrieben:Wie genau kommt man denn auf die 141mA im letzten Punkt? Irgendwie krieg ich da immer 0.2A raus..

Hey,
Du musst dir erst die Spannung $U_E$ ausrechnen. Das ist der Spannungsteiler $U_E=U_{q1} \cdot \frac{(50+j50)\Omega}{100\Omega}=(10+j10)V$

Die Leitungen sind verlustlos und $R_2$ ist kurzgeschlossen. Darum liegt auch die komplette Spannung $U_E$ bei $R_1$ an. Die Phase wird zwar noch gedreht durch die Leitung, aber da wir nur den Betrag brauchen folgt:

$\left| I_A(f_1) \right|=\frac{ \left| U_E \right|}{R_1}=141,4mA$

Viele Grüße, Tom

Wie habe ich mir dass denn bei Aufg. 1 der Klausur vorzustellen? Also konkret die Unterpunkte 1.1.1 und 1.1.2 soll ich da einfach nur im Smith-Chart die Punkte makieren und dann die Ortskurve einzeichnen? Hat das schon jemand gemacht?

[MD] hat geschrieben:Wie habe ich mir dass denn bei Aufg. 1 der Klausur vorzustellen? Also konkret die Unterpunkte 1.1.1 und 1.1.2 soll ich da einfach nur im Smith-Chart die Punkte makieren und dann die Ortskurve einzeichnen? Hat das schon jemand gemacht?

Hey,
für die 1.1.1 hab ich einen Kreis um $r=-j$ . Der geht in der oberen Hälfte von $Z=0$ bis $Z=\infty$ .

Bei der 1.1.2 habe ich so eine Art Schnecke von $w=2$ im UZS, immer enger werdend. (da bin ich mir allerdings nicht 100% sicher)

Viele Grüße, Tom

Die Leitungen sind verlustlos und R_2 ist kurzgeschlossen. Darum liegt auch die komplette Spannung U_E bei R_1 an. Die Phase wird zwar noch gedreht durch die Leitung, aber da wir nur den Betrag brauchen folgt:

$\left| I_A(f_1) \right|=\frac{ \left| U_E \right|}{R_1}=141,4mA$

Viele Grüße, Tom

wir haben doch noch den Blindwiderstand damit das Netz hinter UE angepasst ist und nicht einfach nur R1

Hey,
ich hab mir das so erklärt (keine Gewähr):

1.) Spannungsteiler (wie du schon richtig sagtest mit Blindwiderständen von der Anpassung) $U_e=U_q \cdot \frac{Z_i*}{Z_i+Z_i*}$

2.) Spannung über die Leitung transformieren: Da Leitung verlustlos bleibt Betrag gleich (nur Phase dreht sich)

Ich hoffe, dass ich damit richtig liege. Sonst korrigiert mich bitte.

Viele Grüße, Tom

damit kommste aber ebenfalls nicht auf das ergebnis aus der musterlösung

btw
das Ergebnis aus der RÜ geht völlig woanders hin xD

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H10

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